通常情況下，我們使用溶解在甲醇或者乙二醇（均可作為熱浴或者粒子庫）中的羅丹明6G染料。微腔截止能量（反射鏡間距）由PZT主動控制。
實驗
對黑體輻射而言，將光子盒冷卻到低溫下，并不會引起B(yǎng)EC。根據普朗克定律，當降低光子的溫度時，它會從系統(tǒng)中消失。為了克服這個物理上的瓶頸，我們在充滿染料的、反射鏡間距在波長量級的光學微腔中捕獲光子氣體，可同時提供光子數保持的熱化過程及顯著的光子氣體基態(tài)。
我們的光學微腔包括2個球面介質膜反射鏡，其反射率高于99.9975%，間隔1.5 µm（圖1）。自由譜范圍超出了腔內所用染料溶劑的熒光的譜寬，有效地抑制了縱向的自由度，使系統(tǒng)成為二維系統(tǒng)[2]。所用的溶解在甲醇中的若丹明6G染料，量子效率近100%，發(fā)射光譜范圍550nm-600nm。
當腔體發(fā)射光基模沿著光軸傳輸時，高階橫模發(fā)散角更大，將整個光子氣體正確的成像在探測器上是非常有挑戰(zhàn)的。
我們使用532nm附近波長的泵浦激光器來激發(fā)染料分子。對有機染料的持續(xù)泵浦，引發(fā)了三重態(tài)的激發(fā)，減弱了系統(tǒng)的發(fā)光。激光經聲光斬波為500ns（典型）脈寬，100Hz以下的脈沖。一次激發(fā)，離開腔體的光子數在1E7量級。
圖2: a) 微腔發(fā)光圖片。基模（白色）疊加于熱光子云之上。所示圖片拍攝時EM增益設為250，以用足像素的滿阱容量。 b) 水平方向分布。數據具備足夠的信噪比和可忽略的噪聲本底，清晰展現(xiàn)了熱光子云和高度布居凝聚模式的雙模疊加分布。
參考文獻：
J. Klärs, J. Schmitt, F. Vewinger & M. Weitz, Nature 468, 545 (2010)
J. Klärs, J. Schmitt, T. Damm, F. Vewinger & M. Weitz, Appl. Phys. B 105, 17 (2011)
13810146393
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