人工合成流體包裹體的拉曼光譜分析
人工合成流體包裹體的拉曼光譜分析
引言
流體包裹體是封存在礦物晶格缺陷及穴窩中的原始地質(zhì)流體，常用于揭示不同時期成巖成礦物化條件、流體成分和物質(zhì)來源。人工包裹體作為天然包裹體的類比物，是解決與流體包裹體有關(guān)的許多問題有效途徑，作為校驗應(yīng)用與自然界包裹體分析研究的各種儀器和測試方法的標(biāo)準(zhǔn)，人工合成流體包裹體也越來越獲得廣泛的認(rèn)可。目前較為成熟的制作人工包裹體技術(shù)是在水溶液環(huán)境下愈合礦物裂縫形成包裹體，， H 2 O-CO 2 (±NaCl)體系就是*常見的流體包裹體系之一[1-4]。
拉曼散射效應(yīng)是一種由分子和晶格振動導(dǎo)致的非彈性散射，具有信息豐富、分析效率高和樣品用量少、非侵入性等顯著優(yōu)點。激光顯微拉曼光譜儀是集光譜學(xué)、化學(xué)計量學(xué)、探測技術(shù)以及計算機(jī)技術(shù)為一體的高新技術(shù)。激光顯微共聚焦拉曼光譜技術(shù)，在流體包裹體領(lǐng)域具有以下優(yōu)勢：1）無損傷檢測，無接觸，*大程度保證樣品性能；2）靈敏度高，譜峰信息豐富；3）拉曼光譜技術(shù)可以原位檢測包裹體高溫性能，探究內(nèi)部物質(zhì)的相平衡、礦物的溶解、沉淀和遷移以及深部巖石的部分熔融作用等。
本文采用拉曼光譜分析方法檢驗人工合成流體包裹體，并與自然包裹體進(jìn)行比對，驗證拉曼在該領(lǐng)域的可行性。
包裹體拉曼光譜研究現(xiàn)狀
流體包裹體中包含微量的原始成礦流體，自其形成后沒有外來物質(zhì)的加入和自身物質(zhì)的流出，是一個相對封閉的體系，因此，流體包裹體可作為原始的成礦流體來研究，具有可靠的原生性。流體包裹體的形成壓力對于研究油氣運(yùn)移、聚集史及構(gòu)造運(yùn)動史等具有重要意義，而如何準(zhǔn)確獲得包裹體捕獲時的壓力值，一直是許多學(xué)者關(guān)注并且不斷探索的課題。目前，常用測定流體包裹體壓力的方法有等容線圖解法、鹽度-溫度法、氯化鈉-水溶液包裹體密度式和等容式法及PVT模擬法等[1-5]。
Rosasco等（1975年）*早發(fā)表了有關(guān)天然流體包裹體的拉曼光譜分析結(jié)果，隨后，Beny等（1982年）和Tourary等（1985年）分別發(fā)表全面的流體系統(tǒng)和拉曼光譜分析方法的研究成果[6]，這些報道不僅為首肯了拉曼在包裹體領(lǐng)域應(yīng)用的可能性，也為有效截面積進(jìn)行流體包裹體定量分析指明了道路。Pasteris等（1988年）系統(tǒng)的討論了拉曼儀器的局限性和*優(yōu)化分析條件，為拉曼的廣闊應(yīng)用提供了可能。
在國內(nèi)，黃偉林等（1990年），徐培蒼等（1996年）利用拉曼光譜儀進(jìn)行流體包裹體分析，并對定量分析方法進(jìn)行了詳細(xì)討論。
激光拉曼檢測原理
拉曼散射效應(yīng)是一種由分子和晶格振動導(dǎo)致的非彈性散射，已有近九十年的研究和應(yīng)用歷史。1923年，史梅耳（A.Smekal）便從理論上預(yù)言拉曼光譜的存在。1928年，印度物理學(xué)家拉曼發(fā)現(xiàn)散射光頻率改變現(xiàn)象，并用分子振動能級與虛能級進(jìn)行解釋，因而稱為拉曼散射。同時，Landberg 、 Manderstam以及Cabannes、 Rocard均觀察到了拉曼散射結(jié)果。拉曼光譜具有信息豐富、分析效率高和樣品用量少、非侵入性等顯著優(yōu)點，已被廣泛應(yīng)用到不同的領(lǐng)域，例如，生物技術(shù)、礦物學(xué)、環(huán)境監(jiān)測、食品和飲料、法醫(yī)學(xué)、醫(yī)學(xué)等。
拉曼光譜是由于晶格振動、電荷密度起伏、自旋密度起伏、電子躍遷以及它們的耦合等因素引起的。當(dāng)以一定頻率的光源激發(fā)樣品時，會產(chǎn)生彈性和非彈性散射現(xiàn)象。大部分分子發(fā)生彈性碰撞，光子的頻率沒有改變，或者說波長與能量沒有任何改變，不進(jìn)行能量轉(zhuǎn)移；小部分分子發(fā)生非彈性碰撞，由于勵磁或失活的分子振動使光子可能會失去或增加一些能量，頻率發(fā)生改變。當(dāng)入射光波在分子中傳播擴(kuò)散時，以下三種類型的現(xiàn)象可能發(fā)生，如圖1所示：
圖1 拉曼及瑞利散射能級示意圖
首先，當(dāng)一束光線照射分子時，它可以與其進(jìn)行能量交換，但分子的凈能量交換ΔE 為零，所以散射光頻率與入射光相同，即E= E 0 ，這個過程被稱為瑞利散射。
第二，入射光能夠與分子進(jìn)行能量交換而且凈交換能量是一個分子的振動能量。如果這種相互作用使光子獲得振動能量，則散射光頻率與入射光相比變高，即E= E 0 + E v，稱為反-斯托克斯散射。
第三，如果光與分子相互作用使分子獲得能量，而光子失去能量，則散射光與入射光相比能量降低，即E= E 0 - E v ，這個過程被稱為斯托克斯散射。
拉曼散射可以是斯托克斯散射，也可以是反-斯托克斯散射。從拉曼散射形成機(jī)理可以確認(rèn)，拉曼散射光能量等于入射光能量加上或減去分子振動能級的能量差，即拉曼散射光的頻率取決于激發(fā)光的入射頻率。而拉曼頻率位移（拉曼頻移，Raman shift）和分子振動能級無關(guān)，只取決于分子振動能級差。
實驗過程
實驗樣品：1組融合二氧化硅毛細(xì)管技術(shù)制備的流體包裹體樣本，直徑8-12mm，1組天然流體包裹體。
可以進(jìn)行拉曼分析的*小流體包裹體取決于多種因素，包括顯微鏡系統(tǒng)的性質(zhì)、激光光源，光譜儀的檢測器類型、流體的密度、包裹體在樣品中的深度、基質(zhì)的背景信號等。為減少樣品實驗時間，樣品制備有如下要求：
1）*佳選擇獲得顯微測溫數(shù)據(jù)的包裹體，因此樣品需磨成兩面拋光，厚度在50-200um，建議采用蜂蠟包裹。
2）高反射率礦物（如方解石）在深部會造成雙圖像，為查找樣品增加難度，測試時需要細(xì)心查找樣品
3）測樣時，盡量檢測靠近表面的樣品，如N2流體，*佳深度為30-70um，這個深度可以獲得*強(qiáng)拉曼信號，并避免物鏡與樣品間空氣中氮氣干擾。但共焦拉曼光譜儀一般不會出現(xiàn)這種背景干擾問題，因此此次試驗選擇該類型儀器進(jìn)行測量。
4）盡量分析靠近表面的包裹體是流體包裹體拉曼光譜分析的一條重要原則，因為靠近樣品表面的小包裹體很可能比深處大包裹體的拉曼信號更強(qiáng)。
此外，有三個方面因素可能會引起熒光，包括表面、基質(zhì)礦物及流體包裹體。因此，實驗之前需充分考慮測試條件，避免熒光的干擾
實驗設(shè)備：北京卓立漢光儀器有限公司自主研發(fā)設(shè)計的“Finder Vista”顯微共聚焦拉曼光譜儀系統(tǒng)，配備高性能CCD背散射探測器；激光器波長為532nm，強(qiáng)度10mw；1800g/mm光柵，分辨率<0.9cm-1；狹縫寬度為100um，積分時間為20s，掃描尺寸為100X物鏡。
實驗分析
天然包裹體和人工合成包裹體的拉曼光譜圖如圖2所示。
圖2 天然包裹體和人工合成包裹體的拉曼光譜圖
本次實驗包裹體為CO2氣體包裹體，可以為研究礦床成礦作用、油氣運(yùn)聚和成藏、地質(zhì)流體演化及構(gòu)造動力學(xué)等提供了重要信息。
CO2分子為直線型，有四種振動模式[7-8]：對稱伸縮振動 ν 1 ，非對稱伸縮振動 ν 3 ，兩個具有相同頻率的彎曲振動 ν 2a 和ν 2b 。對稱伸縮振動模式ν 1和 ν 2 的紅外活性第二能級能量相近，這個能級由2 ν 2 0 和2 ν 2 2 組成。能級2 ν 2 0 和 ν 1具有相近的能量且振動模式一樣，易形成簡并能級，在激發(fā)態(tài)時會相互干擾出現(xiàn)拉曼活性即費(fèi)米共振，產(chǎn)生兩條強(qiáng)特征譜線為1287 cm-1和1390cm-1。費(fèi)米共振雙峰外還有兩個熱峰，分別為1265 cm-1和1410 cm-1，如圖1所示。人工合成包裹體與天然包裹體均有CO2的費(fèi)米共振且二者峰位基本相同，峰型一致，兩個熱峰也能完美展現(xiàn)，這表明人工合成包裹體可以成功作為標(biāo)樣原位分析天然包裹體。
結(jié)論
拉曼光譜分析毛細(xì)管樣品具有簡單、直接、快速、精準(zhǔn)等優(yōu)勢，拉曼光譜儀檢測毛細(xì)管樣品不會干擾到樣品內(nèi)流體的信號，同時，由于毛細(xì)管具有宏觀尺寸，因此，拉曼光譜儀激光束不僅能精確地聚焦到每個相態(tài)，而且能夠采集到很好的拉曼信號。人工合成的包裹體能夠清晰完善的演繹相變過程及特點，為鑒定天然包裹體的準(zhǔn)確觀測奠定了基礎(chǔ)，二氧化碳人工合成包裹體可以作為標(biāo)樣，作為校驗應(yīng)用與自然界包裹體分析研究的各種儀器和測試方法的標(biāo)準(zhǔn)，并為天然流體包裹體的拉曼光譜檢測提供技術(shù)上的可行性和實用性。
參考文獻(xiàn)
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